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Véto (BCPST) · Analyse · VB-05

Cours et exercices corrigés de prépa BCPST : Primitives, intégrales et intégrales généralisées

Primitives usuelles, intégrale sur un segment et propriétés, théorème fondamental de l'analyse, intégration par parties et changement de variable, intégrales généralisées et critères de convergence.

Objectifs du chapitre

Le cours

1. Primitives usuelles

Sur un intervalle où les expressions sont définies (uu dérivable) :

  • xn→xn+1n+1x^{n} \to \dfrac{x^{n+1}}{n+1} (n≠−1n \neq -1) ; 1x→ln⁡∣x∣\dfrac{1}{x} \to \ln|x| ; eax→eaxae^{ax} \to \dfrac{e^{ax}}{a} (a≠0a \neq 0) ;
  • cos⁡x→sin⁡x\cos x \to \sin x ; sin⁡x→−cos⁡x\sin x \to -\cos x ; 11+x2→arctan⁡x\dfrac{1}{1 + x^{2}} \to \arctan x ;
  • u′uα→uα+1α+1u'u^{\alpha} \to \dfrac{u^{\alpha+1}}{\alpha+1} (α≠−1\alpha \neq -1) ; u′u→ln⁡∣u∣\dfrac{u'}{u} \to \ln|u| ; u′eu→euu'e^{u} \to e^{u}.

Deux primitives d'une même fonction sur un intervalle diffèrent d'une constante.

2. Intégrale d'une fonction continue sur un segment

Pour ff, gg continues sur [a;b][a ; b] :

  • Linéarité et relation de Chasles : ∫abf=∫acf+∫cbf\int_a^b f = \int_a^c f + \int_c^b f ;
  • Positivité : si a≤ba \leq b et f≥0f \geq 0, alors ∫abf≥0\int_a^b f \geq 0 ; croissance : si a≤ba \leq b et f≤gf \leq g, alors ∫abf≤∫abg\int_a^b f \leq \int_a^b g ;
  • Inégalité triangulaire : ∣∫abf∣≤∫ab∣f∣\left|\int_a^b f\right| \leq \int_a^b |f| pour a≤ba \leq b ;
  • si ff est continue, positive et d'intégrale nulle sur [a;b][a ; b] (a<ba < b), alors ff est nulle sur [a;b][a ; b].

Valeur moyenne : μ=1b−a∫abf(t) dt\mu = \dfrac{1}{b - a}\int_a^b f(t)\,dt.

3. Théorème fondamental de l'analyse

Soit ff continue sur un intervalle II et a∈Ia \in I. La fonction F:x↦∫axf(t) dtF : x \mapsto \int_a^x f(t)\,dt est l'unique primitive de ff sur II qui s'annule en aa : elle est de classe C1C^{1} et F′=fF' = f.
Pour toute primitive GG de ff sur II : ∫abf(t) dt=G(b)−G(a)=[G(t)]ab\int_a^b f(t)\,dt = G(b) - G(a) = [G(t)]_a^b.
Si uu et vv sont dérivables à valeurs dans II, x↦∫u(x)v(x)f(t) dtx \mapsto \int_{u(x)}^{v(x)} f(t)\,dt a pour dérivée v′(x)f(v(x))−u′(x)f(u(x))v'(x)f(v(x)) - u'(x)f(u(x)).

4. Intégration par parties et changement de variable

  • IPP : si uu et vv sont de classe C1C^{1} sur [a;b][a ; b],

∫abu′(t)v(t) dt=[u(t)v(t)]ab−∫abu(t)v′(t) dt\int_a^b u'(t)v(t)\,dt = [u(t)v(t)]_a^b - \int_a^b u(t)v'(t)\,dt

  • Changement de variable : si φ\varphi est de classe C1C^{1} sur [α;β][\alpha ; \beta] et ff continue sur un intervalle contenant φ([α;β])\varphi([\alpha ; \beta]),

∫αβf(φ(t))φ′(t) dt=∫φ(α)φ(β)f(x) dx\int_{\alpha}^{\beta} f(\varphi(t))\varphi'(t)\,dt = \int_{\varphi(\alpha)}^{\varphi(\beta)} f(x)\,dx
On change trois choses : la fonction, l'élément différentiel (dx=φ′(t) dtdx = \varphi'(t)\,dt) et les bornes.

5. Sommes de Riemann

Si ff est continue sur [a;b][a ; b], alors
lim⁡n→+∞b−an∑k=0n−1f(a+kb−an)=∫abf(t) dt\lim_{n \to +\infty} \frac{b - a}{n}\sum_{k=0}^{n-1} f\left(a + k\frac{b - a}{n}\right) = \int_a^b f(t)\,dt
(même limite avec ∑k=1n\sum_{k=1}^{n}). C'est le principe de la méthode des rectangles ; si ff est de classe C1C^{1} avec ∣f′∣≤M|f'| \leq M, l'erreur est majorée par M(b−a)22n\dfrac{M(b - a)^{2}}{2n}.

6. Intégrales généralisées

Si ff est continue sur [a;+∞[[a ; +\infty[, ∫a+∞f\int_a^{+\infty} f converge si ∫axf(t) dt\int_a^x f(t)\,dt a une limite finie quand x→+∞x \to +\infty (définition analogue en une borne finie où ff n'est pas définie). Sur ]−∞;+∞[]-\infty ; +\infty[, on coupe en un point et on exige la convergence des deux morceaux.
Références : ∫1+∞dttα\int_1^{+\infty} \frac{dt}{t^{\alpha}} converge   ⟺  α>1\iff \alpha > 1 ; ∫01dttα\int_0^{1} \frac{dt}{t^{\alpha}} converge   ⟺  α<1\iff \alpha < 1 ; ∫0+∞e−λt dt=1λ\int_0^{+\infty} e^{-\lambda t}\,dt = \frac{1}{\lambda} pour λ>0\lambda > 0.
Pour f,gf, g positives : comparaison (0≤f≤g0 \leq f \leq g), équivalence (f∼gf \sim g) et négligeabilité (f=o(g)f = o(g) et ∫g\int g convergente) ; enfin la convergence absolue entraîne la convergence.
Exemple : après une injection, une concentration plasmatique C(t)=C0e−ktC(t) = C_0e^{-kt} a pour aire sous la courbe ∫0+∞C0e−kt dt=C0k\int_0^{+\infty} C_0e^{-kt}\,dt = \frac{C_0}{k}.

Méthodes et exemples rédigés

Méthode : Intégrer par parties

Exemple

Calculer I=∫01tet dtI = \int_0^1 te^{t}\,dt.

  1. Étape 1 (Choix) : on dérive le polynôme et on intègre l'exponentielle : v(t)=tv(t) = t, v′(t)=1v'(t) = 1, u′(t)=etu'(t) = e^{t}, u(t)=etu(t) = e^{t}, toutes de classe C1C^{1}.

  2. Étape 2 (Formule) : I=[tet]01−∫01et dt=e−(e−1)I = [te^{t}]_0^1 - \int_0^1 e^{t}\,dt = e - (e - 1).

  3. Étape 3 (Conclure) : I=1I = 1.

Méthode : Effectuer un changement de variable

Exemple

Calculer J=∫01ex dxJ = \int_0^1 e^{\sqrt{x}}\,dx en posant x=t2x = t^{2}.

  1. Étape 1 (Justifier) : φ(t)=t2\varphi(t) = t^{2} est de classe C1C^{1} sur [0;1][0 ; 1], φ(0)=0\varphi(0) = 0, φ(1)=1\varphi(1) = 1 et dx=2t dtdx = 2t\,dt ; pour t≥0t \geq 0, t2=t\sqrt{t^{2}} = t.

  2. Étape 2 (Transformer) : J=∫01et×2t dt=2∫01tet dtJ = \int_0^1 e^{t} \times 2t\,dt = 2\int_0^1 te^{t}\,dt.

  3. Étape 3 (Conclure) : d'après le calcul par parties précédent, J=2×1=2J = 2 \times 1 = 2.

Méthode : Étudier puis calculer une intégrale généralisée

Exemple

Montrer que K=∫1+∞ln⁡tt2 dtK = \int_1^{+\infty} \dfrac{\ln t}{t^{2}}\,dt converge et la calculer.

  1. Étape 1 (Convergence) : f(t)=ln⁡tt2f(t) = \frac{\ln t}{t^{2}} est continue et positive sur [1;+∞[[1 ; +\infty[, et t3/2f(t)=ln⁡tt→0t^{3/2}f(t) = \frac{\ln t}{\sqrt{t}} \to 0, donc f(t)=o(1t3/2)f(t) = o\left(\frac{1}{t^{3/2}}\right) ; comme 32>1\frac{3}{2} > 1, KK converge.

  2. Étape 2 (Calcul sur un segment) : pour x>1x > 1, par parties, ∫1xln⁡tt2 dt=[−ln⁡tt]1x+∫1xdtt2=−ln⁡xx+1−1x\int_1^x \frac{\ln t}{t^{2}}\,dt = \left[-\frac{\ln t}{t}\right]_1^x + \int_1^x \frac{dt}{t^{2}} = -\frac{\ln x}{x} + 1 - \frac{1}{x}.

  3. Étape 3 (Passage à la limite) : quand x→+∞x \to +\infty, ln⁡xx→0\frac{\ln x}{x} \to 0, donc K=1K = 1.

Pièges fréquents

Questions de révision

Essaie de répondre de tête avant d'afficher la réponse.

Primitive de u′u\dfrac{u'}{u} ?

ln⁡∣u∣\ln|u|, sur un intervalle où uu ne s'annule pas.

Formule d'intégration par parties ?

∫abu′v=[uv]ab−∫abuv′\int_a^b u'v = [uv]_a^b - \int_a^b uv', avec uu, vv de classe C1C^{1}.

Dérivée de x↦∫axf(t) dtx \mapsto \int_a^x f(t)\,dt pour ff continue ?

f(x)f(x).

Nature de ∫01dtt\int_0^{1} \frac{dt}{\sqrt{t}} ?

Convergente (α=12<1\alpha = \frac{1}{2} < 1), elle vaut 22.

Valeur de ∫0+∞e−λt dt\int_0^{+\infty} e^{-\lambda t}\,dt pour λ>0\lambda > 0 ?

1λ\dfrac{1}{\lambda}.

Exercices corrigés

Exercice 1 Intégrale d'un polynôme

Palier 1 · découverte

Calculez ∫01(3x2+2x) dx\displaystyle\int_{0}^{1} (3x^{2} + 2x)\,dx.

Un indice

Cherchez une primitive de 3x2+2x3x^{2} + 2x terme à terme.

Voir la correction

Réponse attendue : 2

∫01(3x2+2x) dx=[x3+x2]01=1+1−0=\displaystyle\int_{0}^{1} (3x^{2} + 2x)\,dx = \left[x^{3} + x^{2}\right]_{0}^{1} = 1 + 1 - 0 = 2.

Exercice 2 Intégration par parties

Palier 2 · application

Calculez ∫01x ex dx\displaystyle\int_{0}^{1} x\,e^{x}\,dx.

Un indice

Intégrez par parties en dérivant le facteur polynomial.

Voir la correction

Réponse attendue : 1

Par parties : ∫01xex dx=[xex]01−∫01ex dx=e−(e−1)=\displaystyle\int_{0}^{1} x e^{x}\,dx = \left[x e^{x}\right]_{0}^{1} - \int_{0}^{1} e^{x}\,dx = e - (e - 1) = 1.

Exercice 3 Intégrale généralisée de Riemann

Palier 3 · approfondissement

Calculez ∫1+∞dxx3\displaystyle\int_{1}^{+\infty} \dfrac{dx}{x^{3}} (fraction).

Un indice

Calculez l'intégrale sur [1;A][1 ; A], puis faites tendre AA vers +∞+\infty.

Voir la correction

Réponse attendue : 1/2

∫1Adxx3=[−12x2]1A=12−12A2→12\displaystyle\int_{1}^{A} \dfrac{dx}{x^{3}} = \left[-\dfrac{1}{2x^{2}}\right]_{1}^{A} = \dfrac{1}{2} - \dfrac{1}{2A^{2}} \to \dfrac{1}{2}.
L'intégrale converge et vaut 12\dfrac{1}{2}.

Exercice 4 Double intégration par parties

Palier 4 · défi

Calculez ∫0π/2x2cos⁡x dx\displaystyle\int_{0}^{\pi/2} x^{2}\cos x\,dx (valeur exacte ; écrire pi pour π\pi et ^ pour la puissance).

Un indice

Deux intégrations par parties successives font disparaître le facteur x2x^{2}.

Voir la correction

Réponse attendue : pi^2/4-2

∫0π/2x2cos⁡x dx=[x2sin⁡x]0π/2−2∫0π/2xsin⁡x dx=π24−2∫0π/2xsin⁡x dx\displaystyle\int_{0}^{\pi/2} x^{2}\cos x\,dx = \left[x^{2}\sin x\right]_{0}^{\pi/2} - 2\int_{0}^{\pi/2} x\sin x\,dx = \dfrac{\pi^{2}}{4} - 2\int_{0}^{\pi/2} x\sin x\,dx.
∫0π/2xsin⁡x dx=[−xcos⁡x+sin⁡x]0π/2=1\displaystyle\int_{0}^{\pi/2} x\sin x\,dx = \left[-x\cos x + \sin x\right]_{0}^{\pi/2} = 1.
Résultat : π24−2\dfrac{\pi^{2}}{4} - 2 (environ 0,467).